#class/Ex-V-II 

Die Bremsstrahlung bezeichnet den radiativen Energieverlust geladener Teilchen durch Ablenkung  des Teilchens im Coulomb-Feld des Kerns.  Der Energieverlust durch Bremsstrahlung ist gegeben durch
$$
\left(\frac{\mathrm{d}E}{\mathrm{d}x}\right)_{brems} = \frac{4 \alpha^3 N_A}{m_e^2} \cdot \frac{Z^2}{A} \cdot \ln{\left(\frac{183}{Z^{\frac{1}{3}}}\right)} \cdot E \equiv \frac{1}{X_0}\cdot E
$$
dabei wird die Strahlungslänge $X_0$ definiert. Sie kann auch verwendet werden um die Energie eines Teilchens nach einer bestimmten Wegstrecke zu berechnen über $E(X) = E_0 \cdot \exp{\left(-\frac{X}{X_0}\right)}$.

Zum Vergleich von Bremsstrahlung und [[Ionisation]] siehe [[energieverlust-geladener-teilchen_2.png]].
Als **kritische Energie** $E_c$ wird die Energie bezeichnet, bei welcher
$$
\left(\frac{\mathrm{d}E}{\mathrm{d}x}\right)_{ion} = \left(\frac{\mathrm{d}E}{\mathrm{d}x}\right)_{brems}
$$
mit $E_c \approx \frac{610\,\mathrm{MeV}}{Z+1.24}$.
Des Weiteren weißt das Bremsstrahlungs-Spektrum bei einer [[Röntgenstrahlung|Röntgenröhre]] diskrete [[Röntgenstrahlung|Röntgen-Peaks]] auf.


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